Автор Тема: Классическая физика успешно выводит Динамическое уравнение Шредингера  (Прочитано 2006 раз)

Оффлайн Шаляпин А.Л.

  • VIP
  • ***
  • Сообщений: 171
  • Репутация: +0/-0
    • http://s6767.narod.ru
    • Личное сообщение (Оффлайн)
ВЫВОД ДИНАМИЧЕСКОГО УРАВНЕНИЯ ШРЕДИНГЕРА В РАМКАХ КЛАССИЧЕСКОЙ СТАТИСТИЧЕСКОЙ ФИЗИКИ

http://s6767.narod.ru/stat/shr.htm
http://s6767.narod.ru/k6/k6.htm  Параграф 35. Стр. 341.

    Рассмотрим систему, состоящую из большого  числа атомов, т.е. вещество. Распределение  электронной плотности в веществе при стационарном движении электронов описывается стационарной функцией распределения   w(x,y,z),  уравнение для которой мы вывели в предыдущем параграфе.

   Отметим, что под стационарным распределением следует понимать усредненную за бесконечное время наблюдения плотность электронной  плазмы в веществе. Однако из-за статистического характера движения электронов электронная плотность не остается постоянной, а непрерывно флуктуирует во времени за счет естественного орбитального движения электронов  в атомах и молекулах. Таким образом, для установления более полной динамической картины поведения электронной плазмы необходимо учитывать временную зависимость функции распределения. При этом функция распределения будет иметь вид:   w(x,y,z,t). Требуется определить характер этой зависимости и, в частности, зависимость от времени комплексной амплитуды функции распределения    ψ(x,y,z,t).

С этой целью воспользуемся законом сохранения полного заряда или числа частиц в веществе, который в дифференциальной форме известен как уравнение непрерывности для плотности заряда   q   и плотности  электрического тока   j = v q,  где  v - средняя  скорость электронов,

     ¶ q /¶ t + div j  =  0.                              (1)        

Используя статистический метод описания, выразим плотность электрического заряда через  функцию распределения электронной плотности   w(x,y,z,t)   и заряд электрона    e

q(x,y,z,t) = e w(x,y,z,t) = e|ψ(x,y,z,t)| 2.                        (2)

  Подставив это выражение в (1) и сократив заряд    e,   получим уравнение непрерывности для  функции распределения электронной плотности

   ¶ /¶ t  |ψ| 2 + div |ψ| 2 v  =  0.                                (3)

  Данное уравнение на языке статистической  механики может быть интерпретировано следующим  образом. Первый член уравнения означает изменение функции распределения или электронной плотности во времени в данной точке пространства. Второй член имеет смысл потока функции распределения или потока плотности вероятности через малую сферу, окружающую данную точку, в соответствии с определением дивергенции вектора.  Вполне естественно, что от функции распределения некоторой  физической величины (заряда, массы, энергии и  т.д.) можно всегда перейти к описанию поведения во времени самой физической величины в  терминах механики сплошной среды.

  Таким  образом, использование той или иной    функции распределения является мостиком или связующим звеном между описанием движения дискретных объектов в статистической механике и в механике непрерывных сред, которые всегда являются некоторой идеализацией реального вещества, состоящего из атомов и молекул.

Недооценка этого подхода породила в квантовой теории представление об отдельной частице как о протяженном (размытом) в пространстве объекте:  например, волна де Бройля, волновой пакет или электрон в виде облака, хотя речь идет, как правило, всего лишь о функции распределения, то есть плотности вероятности местонахождения частицы  в заданном  объеме.

Более внимательно читайте учебник по Фундаментальной физике -
http://s6767.narod.ru/k6/k6.htm - Решение Ключевых задач физики ХХ века без Постулатов.
Классическая физика берет Реванш за свои поражения в начале ХХ века.
Отныне вся Фундаментальная Физика становится Классической Физикой. Постулаты остаются для догматиков.
Учебник Фундаментальной физики для ХХ1 и ХХII веков Первого физика-теоретика Планеты.

 

Последние сообщения на форуме: